Электроны могут двигаться вокруг атомного ядра, не излучая, только по определенным орбитам, определяемым из условия квантования.
Если
| r | радиус электронной орбиты, | м |
|---|---|---|
| me | масса электрона, 9,11 · 10-31 | кг |
| ω | угловая скорость электрона на орбите, | рад/с |
| υ | орбитальная скорость электрона, | м/с |
| h | постоянная Планка, 6,626 • 10-34 | Дж • с |
| ħ | = h/2π = 1,055 • 10-34 | Дж • с |
| L | момент количества движения (угловой момент) электрона, | кг · м2/с = Н · м · с |
| n | положительное целое число, | - |
то условие квантования, соответствующее $ \vector{L} = J\vector{ω} $ , имеет вид
Момент импульса (момент количества движения) электрона, движущегося вокруг ядра, кратен ħ — деленной на 2π постоянной Планка.
Каждой разрешенной условием квантования электронной орбите соответствует определенный энергетический уровень. Переход с более удаленной от ядра орбиты на более близкую орбиту происходит скачкообразно и сопровождается испусканием кванта излучения.
Если
| Em | энергия электрона на орбите m, | Дж |
|---|---|---|
| En | энергия электрона на орбите n, | Дж |
| h | постоянная Планка, 6,626176 • 10-34 | Дж • с |
| ν | частота излучения, | Гц=1/с |
то при переходе электрона с орбиты m на орбиту n выделяется энергия E. Частота испускаемого излучения в соответствии с E=mc2 определяется соотношением
При переходе электрона на более низкий энергетический уровень испускается квант излучения, частота которого характерна для данного вида атомов.
Copyright © FXYZ.ru, 2007 — 2024.
Мобильная β версия | полная